Teoria f(R): differenze tra le versioni

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{{F|fisica|giugno 2012}}

{{NoDisambiguante}}

Le F(R) teorie sono un insieme di teorie della gravitazione modificate in modo da estendere la Relatività Generale di Einstein, spiegando l'accelerazione progressiva dell'[[Universo in accelerazione|universo in espansione]], senza l'ipotesi di [[materia oscura]] o di [[energia oscura]].

La '''teoria f(R)''' racchiude un insieme di teorie sulla [[Interazione gravitazionale|gravitazione]] ottenute estendendo la [[relatività generale]].

La prima versione di queste teorie fu proposta nel [[1970]] da [[Gerd Buchdahl]]. DivenuteEsse sono divenute un importante campo di ricerca a partire dall'opera di [[Hagen Kleinert]] e di [[Brian Schmidt]], sono noti e irrisoltimanifestando una serie di problemi irrisolti. Sono state proposte come possibile spiegazione dell'[[Universo in ciascunaaccelerazione|accelerazione didell'espansione questedell'universo]] teorieindipendente dall'ipotesi dell'[[energia oscura]].

==Introduzione==

Una teoria della gravitazione tipo f(R) tenta di generalizzare la lagrangiana di un'[[Azioneazione di Einstein-Hilbert]], sostituendo allo [[scalare di Ricci]] una sua funzione qualunque <math>f(R)</math>:

:<math>S[g]= \int {1 \over 2\kappa} R \sqrt{-g} \, \mathrm{d}^4x </math>,
alla forma:</br>

:<math>S[g]= \int {1 \over 2\kappa} f(R) \sqrt{-g} \, \mathrm{d}^4x </math>, </br>

dove <math>\kappa= 8\pi G</math> e <math>g\equiv |g_{\mu\nu}|</math> è il determinante del [[tensore metrico]],

:dove:</br>

<math>\kappa\equiv 8\pi G</math>,</br>

<math>g</math> è il determinante del [[tensore metrico]] <math>g\equiv |g_{\mu\nu}|</math>, e</br>

<math>f(R)</math> è una qualunque funzione dello [[Scalare di Ricci]].

==Metrica di una gravità tipo f(R)==

==Derivazione dell'equazione di campo==

In una teoria della gravitazione tipo f(R), le equazioni di campo sono dedotte in funzione di una metrica quale variabile indipendente, tenendo costante (non trattando) la connessione.

L'azione segue le principali variazioni di un'[[azione di Einstein-Hilbert]], con alcune importanti differenze.

Il determinante della variazione è al solito:</br>

:<math>\delta \sqrt{-g}= -\frac{1}{2} \sqrt{-g} g_{\mu\nu} \delta g^{\mu\nu}</math>.</br>

Lo Scalare[[scalare di Ricci]] è definito come: </br>

:<math> R = g^{\mu\nu} R_{\mu\nu}.</math></br>

Perciò, la sua variazione rispetto alla metrica inversa :<math>R = g^{\mu\nu} R_{\mu\nu}.</math>, è data da:

è data da:</br>

:<math>

Riga 36 ⟶ 31:

</math>

Dato che <math>\delta \Gamma^\lambda_{\mu\nu}</math> è la differenza fra le due connessioni, questa deve essere esprimibile nella seguente forma tensoriale:</br>

:<math>\delta \Gamma^\lambda_{\mu\nu}=\frac{1}{2}g^{\lambda a}\left(\nabla_\mu\delta g_{a\nu}+\nabla_\nu\delta g_{a\mu}-\nabla_a\delta g_{\mu\nu} \right)</math></br>

Sostituendo nell'equazione precedente, si ha:</br>

:<math>\delta R= R_{\mu\nu} \delta g^{\mu\nu}+g_{\mu\nu}\Box \delta g^{\mu\nu}-\nabla_\mu \nabla_\nu \delta g^{\mu\nu}</math>,</br>

:dove <math>\Boxnabla_\mu</math> è unla [[operatorederivata di d'Alembertcovariante]], definito comee <math>\Box=g^{\mu\nu}\nabla_\mu \nabla_\nu </math> è l'[[operatore di d'Alembert]].

dove:</br>

:<math>\nabla_\mu</math> è la [[derivata covariante]],</br>

:<math>\Box</math> è un [[operatore di d'Alembert]], definito come <math>\Box=g^{\mu\nu}\nabla_\mu \nabla_\nu </math>.

Perciò, la variazione nell'azione diventa:</br>

:<math>

Riga 56 ⟶ 49:

&= \int {1 \over 2\kappa} \sqrt{-g}\left(F(R)(R_{\mu\nu} \delta g^{\mu\nu}+g_{\mu\nu}\Box \delta g^{\mu\nu}-\nabla_\mu \nabla_\nu \delta g^{\mu\nu}) -\frac{1}{2} g_{\mu\nu} \delta g^{\mu\nu} f(R) \right)\, \mathrm{d}^4x

\end{align}

</math>,</br>

dove <math>F(R)=\frac{\partial f(R)}{\partial R}</math>. </br>

Integrando per parti il secondo e terzo termine, otteniamo:</br>

:<math>

\delta S[g]&= \int {1 \over 2\kappa} \sqrt{-g}\delta g^{\mu\nu} \left(F(R)R_{\mu\nu}-\frac{1}{2}g_{\mu\nu} f(R)+[g_{\mu\nu}\Box -\nabla_\mu \nabla_\nu]F(R) \right)\, \mathrm{d}^4x

\begin{align}

\delta S[g]&= \int {1 \over 2\kappa} \sqrt{-g}\delta g^{\mu\nu} \left(F(R)R_{\mu\nu}-\frac{1}{2}g_{\mu\nu} f(R)+[g_{\mu\nu}\Box -\nabla_\mu \nabla_\nu]F(R) \right)\, \mathrm{d}^4x

\end{align}

</math>

Imponendo che l'azione sia invariante rispetto alla metrica, vale a dire imponendo:</br>

:<math> \delta S[g]=0</math>,</br>

si ottengono le equazioni di campo:</br>

:<math>F(R)R_{\mu\nu}-\frac{1}{2}f(R)g_{\mu\nu}+\left[g_{\mu\nu} \Box-\nabla_\mu

\nabla_\nu \right]F(R) = \kappa T_{\mu\nu}</math>,</br>

dove <math>T_{\mu\nu}</math> è il [[tensore energia impulso]] definito come

dove:</br>

:<math>T_{\mu\nu}</math> è il [[Tensore energia impulso]] definito come <math>T_{\mu\nu}=-\frac{2}{\sqrt{-g}}\frac{\delta(\sqrt{-g} L_m)}{\delta g^{\mu\nu}}</math>, con <math>L_m </math> lagrangina della massa.

:<math>T_{\mu\nu}</math> è il [[Tensore energia impulso]] definito come <math>T_{\mu\nu}=-\frac{2}{\sqrt{-g}}\frac{\delta(\sqrt{-g} L_m)}{\delta g^{\mu\nu}}</math>, con <math>L_m </math> lagrangina della massa.

{{portale|fisica}}

con <math>L_m </math> lagrangiana della materia.{{portale|fisica}}

[[Categoria:Gravitazione]]

[[Categoria:Gravitazione]]

[[en:F(R) gravity]]

[[ja:F(R)重力]]