Diffusione classica: differenze tra le versioni

Versione delle 14:25, 1 set 2024

Versione delle 15:45, 8 ott 2024

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Se si considerano due ioni di questo tipo che viaggiano lungo percorsi assiali paralleli, questi possono collidere ogni volta che le loro orbite si intersecano. Nella maggior parte delle geometrie, ciò significa che vi è una differenza significativa nelle velocità istantanee al momento della collisione: uno potrebbe andare "verso l'alto" mentre l'altro potrebbe andare "verso il basso" nei loro percorsi elicoidali. Questo provoca collisioni che diffondono le particelle, rendendo i loro movimenti dei cammini aleatori. Alla fine, questo processo farà sì che un dato ione superi il confine del campo e quindi sfugga al "confinamento".

In un campo magnetico uniforme, una particella compie un movimento casuale lungo le linee di campo con un passo pari al [[:en:Gyroradius|giroraggio]] ρ≡v_th/Ω, dove v_th indica la velocità termica e Ω≡qB/m la [[frequenza di ciclotrone]] (girofrequenza). I passi vengono resi casuali dalle collisioni, perdendo la coerenza. Pertanto, il passo temporale, o tempo di decoerenza, è l'inverso della frequenza collisionale ν_c. Il tasso di diffusione è dato da ν_cρ², con una legge di scala piuttosto favorevole B⁻².

== In pratica ==