「一般相対性理論」の版間の差分

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[[ファイル:Spacetime curvature.png|thumb|400px|質量（地球）が2次元で描いた格子模様の平面に落とし込まれた状態を描いた説明図。格子模様をゆがめている様子が視認できる。また、歪んでいる格子模様自体が重力と解釈できる。この説明図を一般人にも理解できるよう例えるなら、重い物がトランポリンに沈む状態と同じである。]]

'''一般相対性理論'''（いっぱんそうたいせいりろん、{{lang-de-short|allgemeine Relativitätstheorie}}, {{lang-en-short|general theory of relativity}}）は、[[アルベルト・アインシュタイン]]が[[1905年]]の[[特殊相対性理論]]に続いて、それを発展させ[[1915年]]から[[1916年]]にかけて発表した[[物理学]]の理論である。'''一般相対論'''（いっぱんそうたいろん、{{lang-en-short|general relativity}}）とも呼ばれる。

'''概要'''

'''== 概要''' ==

[[ファイル:Flamm.jpg|thumb|重力場の概念図。中心に近づくほど重力が大きい。]]

[[一般相対性原理]]と[[一般共変性原理]]および[[等価原理]]を理論的な柱とし、[[リーマン幾何学]]を[[数学]]的土台として構築された[[古典論]]的な[[重力場]]の理論であり、ロシアの物理学者の[[レフ・ランダウ]]は一般相対論について、現存する物理学の理論の中で最も美しい理論だと述べている<ref>[[#場の古典論|場の古典論]], p. 253.</ref>。[[測地線]]の[[方程式]]と[[アインシュタイン方程式]]（重力場の方程式）が帰結である。時間と空間を結びつけるこの理論では、[[アイザック・ニュートン]]によって[[万有引力]]として説明された現象が、もはやニュートン力学的な意味での[[力 (物理学)|力]]ではなく、[[時空連続体]]の[[ゆがみ|歪み]]として説明される。