Gap di massa: differenze tra le versioni

Versione delle 18:17, 21 feb 2021

Versione delle 15:35, 17 lug 2021

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: <math>\langle\phi(0,t)\phi(0,0)\rangle\sim \sum_nA_n\exp\left(-\Delta_nt\right)</math>

dove <math>\Delta_0>0</math> è il minimo valore di energia nello spettro dell'hamiltoniana e quindi il gap di massa. Questa quantità, facile da generalizzare ad altri campi, è tipicamente misurata nei calcoli su reticolo. Fu dimostrato in questo modo il fatto che la [[Teoria quantistica di Yang-Mills|teoria di Yang-Mills]] sviluppa un gap di massa su reticolo.<ref name="teper">{{Cita pubblicazione|autore=Lucini|nome=Biagio|autore2=Teper|autore3=Wenger|nome2=Michael|nome3=Urs|anno=2004|titolo=Glueballs and k-strings in SU(N) gauge theories : calculations with improved operators|rivista=Journal of High Energy Physics|volume=0406|numero=6|ppp=012|doi=10.1088/1126-6708/2004/06/012|bibcode=2004JHEP...06..012L|arxiv=hep-lat/0404008}}.</ref><ref name="morningstar">{{Cita pubblicazione|autore=Chen|nome=Y.|autore2=Alexandru|autore3=Dong|nome2=A.|nome3=S. J.|anno=2006|titolo=Glueball Spectrum and Matrix Elements on Anisotropic Lattices|rivista=Physical Review D|volume=73|numero=1|ppp=014516|doi=10.1103/PhysRevD.73.014516|bibcode=2006PhRvD..73a4516C|arxiv=hep-lat/0510074}}.</ref> Il corrispondente valore ordinato temporalmente, il [[propagatore]], avrà la proprietà

: <math>\lim_{p\rightarrow 0}\Delta(p)=\mathrm{costante}</math>

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: <math>p^2=\mu^2\sqrt{\frac{\lambda}{2}}.</math>

A livello classico, appare un gap di massa mentre, al livello quantistico, si ha una "torre di eccitazioni" e questa proprietà della teoria viene conservata dopo la quantizzazione nel limite per i momenti che tendono a zero.<ref name="phi">{{Cita pubblicazione|autore=Frasca|nome=Marco|anno=2006|titolo=Strongly coupled quantum field theory|rivista=Physical Review D|volume=73|numero=2|ppp=027701|doi=10.1103/PhysRevD.73.027701|bibcode=2006PhRvD..73b7701F|arxiv=hep-th/0511068}}</ref>

== Teoria di Yang–Mills ==