Utente:Vilnius/Sandbox: differenze tra le versioni

Versione delle 11:11, 23 ago 2021

Versione delle 11:32, 23 ago 2021

Riga 1:

In [[fisica]], in particolare nell'ambito dei tentativi di formulare una teoria della [[gravità quantistica]] sotto forma di [[Teoria perturbativa (meccanica quantistica)|teoria quantistica perturbativa]], cioè come approssimazione di una possibile, non nota, teoria esatta della gravità quantistica, il '''teorema del gravitone ''molle''''' (''soft'' in inglese), formulato la prima volta da [[Steven Weinberg]] nel 1965,<ref>{{Cita pubblicazione|nome=Steven|cognome=Weinberg|data=1965-10-25|titolo=Infrared Photons and Gravitons|rivista=Physical Review|volume=140|numero=2B|pp=B516–B524|accesso=2021-08-19|doi=10.1103/PhysRev.140.B516|url=https://link.aps.org/doi/10.1103/PhysRev.140.B516}}</ref> re-formulatespermette scatteringdi amplitudescalcolare ofla a[[matrice setS]], ofassociata finitealle energy[[Ampiezza externaldi particlesscattering|ampiezze withdi onescattering]] ornell'urto moretra lowparticelle, energyin externalmodo gravitonssemplificato, inquando termsentrano ofin thegioco amplitudegravitoni without thea lowbassa energyenergia gravitons(''molli'').

In particolare se a un'interazione tra n particelle entranti e m particelle uscenti (quindi con associata una certa matrice S) viene aggiunto uno o più gravitoni, la matrice S risultante (sia S') differisce dalla S iniziale soltanto per un fattore che non dipende in alcun modo dalle particelle entranti a cui i gravitoni o fotoni si accoppiano.

Il teorema vale anche nel caso di fotoni al posto dei gravitoni: '''teorema del fotone ''molle'''''

re-formulates scattering amplitudes of a set of finite energy external particles with one or more low energy external gravitons, in terms of the amplitude without the low energy gravitons.

In the classical limit, there is a different manifestation of the same theorem (2): here it determines the low frequency component of the gravitational wave-form produced during a scattering process in terms of the momenta and spin of the incoming and outgoing objects, without any reference to the interactions responsible for the scattering.

Riga 14 ⟶ 22:

''where p is the momentum of the particle that the photon couples to,'' <math>\epsilon</math>'' is the polarization of the photon and'' <math>p_\gamma</math>'' is the momentum of the soft-photon.  ''<math>\eta = 1</math>''for outgoing particles and'' <math>\eta = -1</math>'' for incoming ones. Finally, q is the charge of the particle.''

the proportionality factor relating M and M' is independent of the type of particle that the photon couples to