Filo litz: differenze tra le versioni

Versione delle 11:56, 18 feb 2021

Versione delle 23:56, 15 dic 2022

Riga 16:

Per frequenze basse, l'effetto è trascurabile. Per la CA a frequenze abbastanza alte perché l'[[effetto pelle]] sia piccolo in confronto alla dimensione del conduttore, l'effetto pelle fa scorrere la maggior parte della corrente vicino alla superficie del conduttore. A frequenze abbastanza alte, l'interno di un grande conduttore non porta molta corrente.

Alla profondità ''d'' la densità di corrente ''J'' è approssimativamente:

:<math>J\,=\,J_0\,e^{-{d/\delta}}</math>

dove:

<math>J_0\ </math>è la densità della corrente sulla superficie del conduttore e

<math>\delta\ </math> è una costante che indica la "profondità di penetrazione" (o "profondità di pelle") della corrente (lo spessore, a partire dalla superficie, in cui scorre la maggior parte della corrente).

Alla profondità <math>\delta\ </math> la densità della corrente vale 1/[[e (costante matematica)|e]] (circa 0,37) volte quella presente sulla superficie esterna.<br />

Per calcolarne il valore, si usa la relazione:

:<math>\delta=\sqrt{{2\rho}\over{\omega \mu}}</math>

dove

<math>\rho\ </math> = [[resistività]] (detta anche resistenza specifica) del conduttore;

<math>\omega\ = 2\pi \cdot \nu </math> = [[frequenza]] angolare (o pulsazione) della corrente (ν frequenza);

<math>\mu</math> = [[permeabilità magnetica]] assoluta del materiale conduttore (che, per i conduttori comuni, è uguale a quella del vuoto: <math>\mu_o\ </math>).

Esempi...

* A 60&nbsp;Hz, la profondità di pelle (cioè la profondità di penetrazione dell'effetto pelle) di un filo di rame è di circa 8,5 mm.

* A 60.000&nbsp;Hz (60&nbsp;kHz), la profondità di pelle di un filo di rame è di circa 0,25 mm.