Flusso

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Il flusso di un campo vettoriale attraverso una superficie orientata, in matematica e fisica, è l'integrale di superficie del prodotto scalare del campo con il versore normale della superficie, esteso su tutta la superficie stessa.

Una qualsiasi superficie S nello spazio tridimensionale può essere, almeno localmente, orientata attribuendo ad ogni elemento di superficie infinitesimo ${\displaystyle {\mbox{d}}S}$ un versore ${\displaystyle {\hat {\mathbf {n} }}}$ ad esso perpendicolare, secondo la convenzione della mano destra; si può pertanto definire la superficie infinitesima orientata:

${\displaystyle {\mbox{d}}\mathbf {S} ={\hat {\mathbf {n} }}{\mbox{d}}S}$

Il termine flusso deriva originariamente dall'idrodinamica, con riferimento alla portata volumetrica, tuttavia il flusso, in quanto concetto matematico, non rappresenta necessariamente il passaggio di energia o di materia.

Definizione

 

L'immagine illustra come il flusso di un campo attraverso una superficie dipenda dall'intensità del campo, dall'estensione della superficie e dalla loro rispettiva orientazione.

Sia ${\displaystyle D\subset \mathbb {R} ^{2}}$  un dominio connesso, ${\displaystyle (x_{0},y_{0})\in D}$ , ${\displaystyle \phi \colon D\to \mathbb {R} ^{3}}$  una superficie regolare di classe ${\displaystyle {\mathcal {C}}^{1}}$  parametrizzata in ${\displaystyle \mathbb {R} ^{3}}$ , ${\displaystyle \Sigma =\operatorname {Im} \phi }$ , ${\displaystyle \mathbf {F} \colon \Sigma ^{^{\!\!\!^{\circ }}}\to \mathbb {R} ^{3}}$  campo vettoriale continuo e limitato, ${\displaystyle {\hat {\mathbf {n} }}\colon \Sigma ^{^{\!\!\!^{\circ }}}\to \mathbb {R} ^{3}}$  un campo vettoriale tale che ${\displaystyle {\hat {\mathbf {n} }}(x_{0},y_{0})=\nu (x_{0},y_{0})}$ , dove ${\displaystyle \nu (x,y)}$  è la normale unitaria canonica della superficie. È detto flusso di ${\displaystyle \mathbf {F} }$  attraverso ${\displaystyle \Sigma }$  la funzione scalare

${\displaystyle \Phi _{\Sigma }(\mathbf {F} )=\int _{\Sigma }\langle \mathbf {F} ,{\hat {\mathbf {n} }}\rangle \operatorname {dS} =\int _{\Sigma }\mathbf {F} \cdot \operatorname {d} \mathbf {S} }$ ,

Esplicitando il prodotto scalare, appare chiaro che il flusso elementare ${\displaystyle \operatorname {d} F}$ è nullo se in quel punto il campo e la superficie elementare sono perpendicolari; è massimo o minimo se sono rispettivamente paralleli o antiparalleli.

Grandezze correlate

Densità di flusso

In fisica la densità di flusso di una data grandezza fisica è usata in presenza di fenomeni di trasporto e rappresenta la quantità della grandezza che attraversa nell'unità di tempo una data superficie. Essa viene definita come la portata di una data grandezza, per esempio il calore^[1] o la massa, diviso l'area della superficie perpendicolare alla direzione in cui avviene il trasporto della grandezza.^[2]

Si possono incontrare grandezze di questo tipo di trasporto di materia, per il quale le densità di flusso possono essere espresse nel Sistema Internazionale dalle seguenti unità di misura :

• densità di flusso di massa: ${\displaystyle [kg\cdot m^{-2}\cdot s^{-1}]}$ 
• densità di flusso di quantità di materia: ${\displaystyle [mol\cdot m^{-2}\cdot s^{-1}]}$ 

Il concetto di densità di flusso molare viene utilizzato ad esempio dalle Leggi di Fick sulla diffusione di materia.

Fluenza

Si definisce fluenza il campo vettoriale dato dall'integrale del campo su un periodo di tempo:

${\displaystyle {\vec {\Phi }}_{t}=\int _{t}\mathbf {F} \operatorname {d} t}$ ,

Applicazioni

Spesso gli integrali di flusso sono impiegati assieme ad altri importanti risultati matematici di analisi vettoriale, quali il teorema della divergenza e il teorema del rotore, che spesso permettono il calcolo di un flusso senza doverlo svolgere esplicitamente.

Alcune grandezze vettoriali delle quali si calcola spesso il flusso attraverso una superficie sono il campo gravitazionale ed il campo elettrico. Il calcolo del flusso di questi campi attraverso una superficie chiusa risulta spesso facilitato dal teorema di Gauss, per via della loro particolare struttura.

Trasporto di materia

Il significato concreto del flusso diventa evidente quando si considerano fluidi continui. Prendiamo una superficie infinitesima ${\displaystyle dS}$  nello spazio: intendiamo calcolare il volume ${\displaystyle dV}$  di fluido che transita attraverso quella superficie nella direzione ${\displaystyle {\hat {\mathbf {n} }}}$ , nel tempo ${\displaystyle dt}$ . Dato che in prossimità della superficie la sostanza si muove a velocità ${\displaystyle \mathbf {v} }$ , ${\displaystyle dV}$  è dato semplicemente dal volume del solido che ha ${\displaystyle \operatorname {d} \mathbf {S} }$  come base e ${\displaystyle \mathbf {v} dt}$  come altezza, cioè

${\displaystyle \operatorname {d} V=\operatorname {d} \mathbf {S} \cdot \mathbf {v} {\mbox{d}}t}$ 

esso è positivo se la sostanza fluisce lungo una direzione concorde con ${\displaystyle {\hat {\mathbf {n} }}}$ , negativo altrimenti. Il caso limite è quello in cui il fluido scorre parallelamente alla superficie e il volume che transita attraverso ${\displaystyle dS}$  è nullo, come è logico aspettarsi.

In idrodinamica il flusso della velocità del fluido prende il nome di portata volumetrica, che rappresenta in pratica il volume del fluido che transita attraverso la sezione nell'unità di tempo, inoltre la corrispondente densità di flusso volumetrico coincide con la velocità stessa.

Il volume di fluido che attraversa la sezione nel tempo ${\displaystyle dt}$ , si ottiene sommando i singoli contributi, cioè calcolando il flusso della velocità su quella superficie:

${\displaystyle {\dot {V}}=\int _{S}\mathbf {v} \cdot \operatorname {d} \mathbf {S} }$ 

Elettrodinamica

Assimilando il moto di una densità di carica elettrica ${\displaystyle \rho _{e}}$  a quello di un fluido, la carica che attraversa la superficie infinitesima in ${\displaystyle dt}$ , su unità di tempo, sarà

${\displaystyle \rho _{e}{\frac {\operatorname {d} V}{\operatorname {d} t}}}$ 

cioè ${\displaystyle \mathbf {J} _{e}\cdot \operatorname {d} \mathbf {S} }$ , dove ${\displaystyle \mathbf {J} _{e}=\rho _{e}\mathbf {v} }$  è la densità di corrente elettrica.

Un altro importante esempio nell'ambito dell'elettrodinamica è quello del vettore di Poynting, il cui flusso è la potenza elettromagnetica trasportata dall'onda:

${\displaystyle P(t)=\int _{S}\mathbf {E} (t)\times \mathbf {H} (t)\cdot \operatorname {d} \mathbf {s} }$ ,

la cui trasformata di Fourier è la potenza complessa.

${\displaystyle P(\omega )=\int _{S}\mathbf {E} (\omega )\times \mathbf {H} ^{*}(\omega )\cdot \operatorname {d} \mathbf {s} }$ ,

Termodinamica

Un altro importante esempio di flusso è la corrente termica di conduzione: in base alla legge di Fourier:

${\displaystyle {\dot {Q}}=-\int _{S}\mathbf {k_{\mu \nu }} \cdot \mathbf {\nabla } T\cdot \operatorname {d} \mathbf {s} }$ 

dove ${\displaystyle \mathbf {k_{\mu \nu }} }$  rappresenta il tensore conducibilità termica e ${\displaystyle \mathbf {\nabla } T}$  è il gradiente della temperatura in funzione della posizione.

Astronomia

Il concetto lega la luminosità assoluta P alla luminosità apparente I. La luminosità apparente è definita come la quantità di energia ricevuta da una stella, al di sopra dell'atmosfera terrestre, in un secondo ed entro un'area unitaria. Ne consegue che questa è semplicemente il campo fluente rispetto alla luminosità assoluta della stella:

${\displaystyle P=\oint _{4\pi r^{2}}I\,\operatorname {d} S=4\pi r^{2}I}$ 

File:Flusso1.png

Irradianza di fotoni da una sorgente stellare

la luminosità apparente misura quindi il tasso di scorrimento dell'energia attraverso la superficie di un oggetto. La luminosità assoluta in quanto potenza non dipende dalla distanza della sorgente che irradia l'energia, mentre la luminosità apparente in quanto irradianza sì ed in modo inverso al quadrato, in quanto l'energia per raggiungerci si distribuisce entro una superficie sferica il cui raggio è la nostra distanza d, come illustrato in figura 1: se la distanza raddoppia noi riceviamo ${\displaystyle \left({\frac {1}{2}}\right)^{2}={\frac {1}{4}}}$  del flusso originario.

Per esempio recenti misure compiute in orbita (il Total Irradiance Monitor (TIM) montato a bordo di NASA Solar Radiation and Climate Experiment (SORCE)) hanno determinato la luminosità apparente del Sole circa alla nostra distanza (detta anche Costante di Radiazione Solare) come^[3]:

${\displaystyle I(149,6Gm)=1360,8\pm 0,5\ \mathrm {W/m^{2}} }$ 

quindi calcoleremmo la luminosità solare circa in YottaWatt:

${\displaystyle P=4\,\pi \,d^{2}I(d)=4\pi \left(1,496\cdot 10^{11}\right)^{2}1360,8W=382,6\pm 0,1YW}$ 

In questo calcolo indiretto tutto sommato abbastanza preciso sarebbe però stato più significativo riferirsi alla distanza reale al momento della misurazione, con la relativa incertezza. L'eccentricità dell'orbita terrestre infatti rende l'unità astronomica solo una distanza media con una variazione massima di circa ${\displaystyle \pm 3,3\%}$ . Quindi mentre la luminosità assoluta del Sole dipende soltanto dall'attività solare, quella apparente varia anche con la sua distanza dalla Terra.

Note

1. ^ (EN) IUPAC Gold Book, "heat flux"
2. ^ (EN) IUPAC Gold Book, "flux"
3. ^ G. Kopp and J. L. Lean, "A new, lower value of total solar irradiance: Evidence and climate significance" GEOPHYSICAL RESEARCH LETTERS, VOL. 38, 2011

Bibliografia

• (EN) Ernest Weekley, An Etymological Dictionary of Modern English, Courier Dover Publications, 1967, p. 581, ISBN 0-486-21873-2.
• (EN) R. Byron Bird, Stewart, Warren E., and Lightfoot, Edwin N., Transport Phenomena, Wiley, 1960, ISBN 0-471-07392-X.
• (EN) P.M. Whelan, M.J. Hodgeson, Essential Principles of Physics, 2nd, John Murray, 1978, ISBN 0-7195-3382-1.
• (EN) H.S. Carslaw, and Jaeger, J.C., Conduction of Heat in Solids, Second, Oxford University Press, 1959, ISBN 0-19-853303-9.
• (EN) Welty, Wicks, Wilson and Rorrer, Fundamentals of Momentum, Heat, and Mass Transfer, 4th, Wiley, 2001, ISBN 0-471-38149-7.
• (EN) James Clerk Maxwell, Treatise on Electricity and Magnetism, 1892, ISBN 0-486-60636-8.
• (EN) D. McMahon, Quantum Mechanics Demystified, Demystified, Mc Graw Hill, 2006, ISBN 0-07-145546-9.
• (EN) Sakurai, J. J., Advanced Quantum Mechanics, Addison Wesley, 1967, ISBN 0-201-06710-2.

Voci correlate

• Integrale
• Superficie (matematica)
• Teorema del flusso
• Teorema della divergenza
• Teorema del rotore
• Corrente materiale

Altri progetti

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Collegamenti esterni

• (EN) flux, su Enciclopedia Britannica, Encyclopædia Britannica, Inc.  

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